Elementos químicos

Isótopos de tecnecio

El tecnecio es uno de los dos elementos, dentro de los 82 primeros, que no posee isótopos estables (de hecho, es elemento con elnúmero atómico más bajo que es exclusivamente radiactivo); el otro elemento es el promecio.¹ Los radioisótopos más estables del tecnecio son el ⁹⁸Tc (periodo de semidesintegración: 4,2 millones de años), el ⁹⁷Tc (período de semidesintegración: 2,6 millones de años) y el ⁹⁹Tc (período de semidesintegración: 211,1 miles de años).²

Se han caracterizado otros veintidós radioisótopos con masas atómicas que abarcan desde las 87,933 u (⁸⁸Tc) hasta las 112,931 u (¹¹³Tc). La mayoría de sus períodos de semidesintegración son menores a una hora; las excepciones son el ⁹³Tc (período de semidesintegración: 2,75 horas), ⁹⁴Tc (período de semidesintegración: 4,883 horas), ⁹⁵Tc (período de semidesintegración: 20 horas) y⁹⁶Tc (período de semidesintegración: 4,28 días).²

El tecnecio posee también numerosos meta-estados. El ^97mTc es el más estable, con un período de semidesintegración de 90,1 días (0,097 MeV). Le sigue el ^95mTc (período de semidesintegración: 61 días, 0,038 MeV), el ^99mTc (período de semidesintegración: 6,01 días, 0,143 MeV). El ^99mTc sólo emite rayos gamma, desintegrándose hasta ⁹⁹Tc.²

Para los isótopos más ligeros que el isótopo ⁹⁸Tc, el modo primario de desintegración es la captura electrónica, originando molibdeno. Para los isótopos más pesados, el modo primario es la emisión beta, originando rutenio, con la excepción del ¹⁰⁰Tc que puede desintegrarse tanto por emisión beta como por captura electrónica.^2 3

El ⁹⁹Tc es el isótopo más común y el más fácil de obtener, ya que es producto mayoritario de la fisión del ²³⁵U. Un gramo de ⁹⁹Tc produce 6,2·10⁸ desintegraciones por segundo (esto es 0,62 GBq·g^-1).

El tecnecio y el promecio son elementos ligeros poco convencionales, ya que no poseen isótopos estables. El porqué de este hecho es algo complicado. Usando el modelo de la gota líquida para los núcleos atómicos, se puede obtener una fórmula semi-empírica para la energía de enlace de un núcleo. Esta fórmula predice un "valle de estabilidad beta" así como qué núclidos no sufren desintegración beta. Los núclidos que sobrepasan las fronteras del valle tienden a desintegrarse con emisión beta, dirigiéndose hacia el centro del valle (emitiendo un electrón, un positrón, o capturando un electrón). Para un número fijo de nucleones A, las energías de enlace están descritas por una o más parábolas, con el núclido más estable en el fondo. Puede haber más de una parábola porque los isótopos con un número par de protones y un número par de neutrones son más estable que los isótopos con un número impar de neutrones y un número par de protones. Una sola emisión beta transforma, por tanto, un núclido de un tipo en un núclido del otro tipo. Cuando sólo hay una parábola, sólo puede haber un isótopo estable cuya energía es descrita por la misma. Cuando hay dos parábolas, esto es,cuando el número de nucleones es par, puede ocurrir (raramente) que haya un núcleo estable con un número impar de neutrones y un número impar de protones (aunque esto sólo ocurre en cuatro casos). Sin embargo, si esto sucede, no puede haber isótopos estables con un número par de neutrones y un número par de protones.

Para el tecnecio (Z=43), el valle de estabilidad beta está centrado alrededor de los 98 nucleones. Sin embargo, para cada número de nucleones desde el 95 al 102, ya hay al menos un núclido estable tanto para el molibdeno (Z=42) como para el rutenio (Z=44). Para los isótopos con número impar de nucleones, esto inmediatamente impide la posibilidad de un isótopo estable de tecnecio, ya que sólo puede haber un núclido estable con un número impar fijo de nucleones. Para los isótopos con un número par de nucleones, puesto que el tecnecio posee un número impar de protones, cualquier isótopo debe tener también un número impar de neutrones. En este caso, la presencia de un núclido estable con el mismo número de nucleones y un número par de protones hace imposible que el núcleo sea estable.

símbolo del núclido	Z(p)	N(n)	masa isotópica (u)	período de semidesintegración	espín nuclear	composición isotópica representativa (fracción molar)	rango de variación natural (fracción molar)
	energía de excitación
85Tc	43	42	84,94883(43)#	<110 ns="" td="">	1/2-#
86Tc	43	43	85,94288(32)#	55(6) ms	(0+)
86mTc	1500(150) keV			1,11(21) µs	(5+,5-)
87Tc	43	44	86,93653(32)#	2,18(16) s	1/2-#
87mTc	20(60)# keV			2# s	9/2+#
88Tc	43	45	87,93268(22)#	5,8(2) s	(2,3)
88mTc	0(300)# keV			6,4(8) s	(6,7,8)
89Tc	43	46	88,92717(22)#	12,8(9) s	(9/2+)
89mTc	62,6(5) keV			12,9(8) s	(1/2-)
90Tc	43	47	89,92356(26)	8,7(2) s	1+
90mTc	310(390) keV			49,2(4) s	(8+)
91Tc	43	48	90,91843(22)	3,14(2) min	(9/2)+
91mTc	139,3(3) keV			3,3(1) min	(1/2)-
92Tc	43	49	91,915260(28)	4,25(15) min	(8)+
92mTc	270,15(11) keV			1,03(7) µs	(4+)
93Tc	43	50	92,910249(4)	2,75(5) h	9/2+
93m1Tc	391,84(8) keV			43,5(10) min	1/2-
93m2Tc	2185,16(15) keV			10,2(3) µs	(17/2)-
94Tc	43	51	93,909657(5)	293(1) min	7+
94mTc	75,5(19) keV			52,0(10) min	(2)+
95Tc	43	52	94,907657(6)	20,0(1) h	9/2+
95mTc	38,89(5) keV			61(2) d	1/2-
96Tc	43	53	95,907871(6)	4,28(7) d	7+
96mTc	34,28(7) keV			51,5(10) min	4+
97Tc	43	54	96,906365(5)	4,21(16)E+6 a	9/2+
97mTc	96,56(6) keV			91,4(8) d	1/2-
98Tc	43	55	97,907216(4)	4,2(3)E+6 a	(6)+
98mTc	90,76(16) keV			14,7(3) µs	(2)-
99Tc	43	56	98,9062547(21)	2,111(12)E+5 a	9/2+
99mTc	142,6832(11) keV			6,0058(12) h	1/2-
100Tc	43	57	99,9076578(24)	15,8(1) s	1+
100m1Tc	200,67(4) keV			8,32(14) µs	(4)+
100m2Tc	243,96(4) keV			3,2(2) µs	(6)+
101Tc	43	58	100,907315(26)	14,22(1) min	9/2+
101mTc	207,53(4) keV			636(8) µs	1/2-
102Tc	43	59	101,909215(10)	5,28(15) s	1+
102mTc	20(10) keV			4,35(7) min	(4,5)
103Tc	43	60	102,909181(11)	54,2(8) s	5/2+
104Tc	43	61	103,91145(5)	18,3(3) min	(3+)#
104m1Tc	69,7(2) keV			3,5(3) µs	2(+)
104m2Tc	106,1(3) keV			0,40(2) µs	(+)
105Tc	43	62	104,91166(6)	7,6(1) min	(3/2-)
106Tc	43	63	105,914358(14)	35,6(6) s	(1,2)
107Tc	43	64	106,91508(16)	21,2(2) s	(3/2-)
107mTc	65,7(10) keV			184(3) ns	(5/2-)
108Tc	43	65	107,91846(14)	5,17(7) s	(2)+
109Tc	43	66	108,91998(10)	860(40) ms	3/2-#
110Tc	43	67	109,92382(8)	0,92(3) s	(2+)
111Tc	43	68	110,92569(12)	290(20) ms	3/2-#
112Tc	43	69	111,92915(13)	290(20) ms	2+#
113Tc	43	70	112,93159(32)#	170(20) ms	3/2-#
114Tc	43	71	113,93588(64)#	150(30) ms	2+#
115Tc	43	72	114,93869(75)#	100# ms [>300 ns]	3/2-#
116Tc	43	73	115,94337(75)#	90# ms [>300 ns]	2+#
117Tc	43	74	116,94648(75)#	40# ms [>300 ns]	3/2-#
118Tc	43	75	117,95148(97)#	30# ms [>300 ns]	2+#

Isótopos de titanio

El titanio tiene 5 isótopos naturales y se han caracterizado 21 radioisótopos. Los isótopos ⁴⁶Ti, ⁴⁷Ti, ⁴⁸Ti, ⁴⁹Ti y ⁵⁰Ti son naturales y estables, siendo el ⁴⁸Ti el más abundante de todos (73.8% en Abundancia natural). Entre Los radioisótopos de titanio el más estable es⁴⁴Ti, el cual posee un periodo de semidesintegración o vida media de 60 años, le sigue el ⁴⁵Ti con 184.8 minutos, ⁵¹Ti con 5.76 minutos y ⁵²Ti con 1.7 minutos. Todos los demás isótopos radioactivos tienen una vida media menor de 33 segundos, la mayoría incluso tiene una vida media menor a medio segundo.¹ El menos estable de todos los isótopos es el ⁴⁴Ti, el cual cuenta con una vida media de un poco más de 300 nanosegundos.

El peso atómico de los isótopos de titanio varia entre 38.01 u (³⁸Ti) hasta 62.99 u (⁶³Ti). El método de decaimiento principal antes del isótopo estable más abundante , ⁴⁸Ti, es β⁺ y le sigue β^-. El producto principal de desintegración antes del ⁴⁸Ti son isótopos de escandio, y luego de este son isótopos de vanadio.¹

Masa atómica estándar : 47.867(1) u.

símbolo del nucleido	Z(p)	N(n)	masa isotópica (u)	vida media	método(s) de decaimiento(s)2 n 1	isótopo(s) hijo(s)n 2	espín nuclear	Composición isótopica representativa (fracción molar)	rango de variación natural (fracción molar)
	energía de excitación
38Ti	22	16	38.00977(27)#	<120 ns="" td="">	2p	36Ca	0+
39Ti	22	17	39.00161(22)#	31(4) ms [31(+6-4) ms]	β+, p (85%)	38Ca	3/2+#
					β+ (15%)	39Sc
					β+, 2p (<.1%)	37K
40Ti	22	18	39.99050(17)	53.3(15) ms	β+ (56.99%)	40Sc	0+
					β+, p (43.01%)	39Ca
41Ti	22	19	40.98315(11)#	80.4(9) ms	β+, p (>99.9%)	40Ca	3/2+
					β+ (<.1%)	41Sc
42Ti	22	20	41.973031(6)	199(6) ms	β+	42Sc	0+
43Ti	22	21	42.968522(7)	509(5) ms	β+	43Sc	7/2-
43m1Ti	313.0(10) keV			12.6(6) µs			(3/2+)
43m2Ti	3066.4(10) keV			560(6) ns			(19/2-)
44Ti	22	22	43.9596901(8)	60.0(11) a	CE	44Sc	0+
45Ti	22	23	44.9581256(11)	184.8(5) min	β+	45Sc	7/2-
46Ti	22	24	45.9526316(9)	Estable			0+	0.0825(3)
47Ti	22	25	46.9517631(9)	Estable			5/2-	0.0744(2)
48Ti	22	26	47.9479463(9)	Estable			0+	0.7372(3)
49Ti	22	27	48.9478700(9)	Estable			7/2-	0.0541(2)
50Ti	22	28	49.9447912(9)	Estable			0+	0.0518(2)
51Ti	22	29	50.946615(1)	5.76(1) min	β-	51V	3/2-
52Ti	22	30	51.946897(8)	1.7(1) min	β-	52V	0+
53Ti	22	31	52.94973(11)	32.7(9) s	β-	53V	(3/2)-
54Ti	22	32	53.95105(13)	1.5(4) s	β-	54V	0+
55Ti	22	33	54.95527(16)	490(90) ms	β-	55V	3/2-#
56Ti	22	34	55.95820(21)	164(24) ms	β- (>99.9%)	56V	0+
					β-, n (<.1%)	55V
57Ti	22	35	56.96399(49)	60(16) ms	β- (>99.9%)	57V	5/2-#
					β-, n (<.1%)	56V
58Ti	22	36	57.96697(75)#	54(7) ms	β-	58V	0+
59Ti	22	37	58.97293(75)#	30(3) ms	β-	59V	(5/2-)#
60Ti	22	38	59.97676(86)#	22(2) ms	β-	60V	0+
61Ti	22	39	60.98320(97)#	10# ms [>300 ns]	β-	61V	1/2-#
					β-, n	60V
62Ti	22	40	61.98749(97)#	10# ms			0+
63Ti	22	41	62.99442(107)#	3# ms			1/2-#

Isótopos de wolframio

Los isótopos naturales de wolframio consisten de 4 isótopos estables (¹⁸²W, ¹⁸³W, ¹⁸⁴W, y ¹⁸⁶W) y uno cuya vida media es extremadamente larga, se trata del ¹⁸⁰W, con una vida media de 1.8 ± 0.2 Exa-años (10¹⁸ años). En promedio, dos desintegraciones alfade ¹⁸⁰W se producen por gramo de tungsteno natural cada año.

Se han caracterizado 33 radioisótopos de tungsteno con números másicos que van desde 157 a 194, de los cuales los más estables son¹⁸¹W con una vida media de 121.2 días, ¹⁸⁵W con 75.1 días, ¹⁸⁸W con 69.4 días y ¹⁷⁸W con 21.6 días. Todos los demás radioisótopos tienen vidas medias de menos de 24 horas, y la mayoría de menos de 8 minutos. El wolframio también tiene 11 meta estados con número de masa 158 y 179, otros 3 meta estados con número de masa 180, 2 con 183, 185, 186 y otro con 190, siendo el más estable de ellos ^179m1W (t_½ 6.4 minutos).

Masa atómica estándar : 47.867(1) u.

símbolo del nucleido	Z(p)	N(n)	masa isotópica (u)	vida median 1	método(s) de decaimiento(s)1 n 2	isótopo(s) hijos(s)n 3	espín nuclear	Composición isótopica representativa (fracción molar)	rango de variación natural (fracción molar)
	energía de excitación
158W	74	84	157.97456(54)#	1.37(17) ms	α	154Hf	0+
158mW	1889(8) keV			143(19) µs			8+
159W	74	85	158.97292(43)#	8.2(7) ms	α (82%)	155Hf	7/2-#
					β+ (18%)	159Ta
160W	74	86	159.96848(22)	90(5) ms	α (87%)	156Hf	0+
					β+ (14%)	160Ta
161W	74	87	160.96736(21)#	409(16) ms	α (73%)	157Hf	7/2-#
					β+ (23%)	161Ta
162W	74	88	161.963497(19)	1.36(7) s	β+ (53%)	162Ta	0+
					α (47%)	158Hf
163W	74	89	162.96252(6)	2.8(2) s	β+ (59%)	163Ta	3/2-#
					α (41%)	159Hf
164W	74	90	163.958954(13)	6.3(2) s	β+ (97.4%)	164Ta	0+
					α (2.6%)	160Hf
165W	74	91	164.958280(27)	5.1(5) s	β+ (99.8%)	165Ta	3/2-#
					α (.2%)	161Hf
166W	74	92	165.955027(11)	19.2(6) s	β+ (99.96%)	166Ta	0+
					α (.035%)	162Hf
167W	74	93	166.954816(21)	19.9(5) s	β+ (>99.9%)	167Ta	3/2-#
					α (<.1%)	163Hf
168W	74	94	167.951808(17)	51(2) s	β+ (99.99%)	168Ta	0+
					α (.0319%)	164Hf
169W	74	95	168.951779(17)	76(6) s	β+	169Ta	(5/2-)
170W	74	96	169.949228(16)	2.42(4) min	β+(99%)	170Ta	0+
					α (1%)	166Hf
171W	74	97	170.94945(3)	2.38(4) min	β+	171Ta	(5/2-)
172W	74	98	171.94729(3)	6.6(9) min	β+	172Ta	0+
173W	74	99	172.94769(3)	7.6(2) min	β+	173Ta	5/2-
174W	74	100	173.94608(3)	33.2(21) min	β+	174Ta	0+
175W	74	101	174.94672(3)	35.2(6) min	β+	175Ta	(1/2-)
176W	74	102	175.94563(3)	2.5(1) h	CE	176Ta	0+
177W	74	103	176.94664(3)	132(2) min	β+	177Ta	1/2-
178W	74	104	177.945876(16)	21.6(3) d	CE	178Ta	0+
179W	74	105	178.947070(17)	37.05(16) min	β+	179Ta	(7/2)-
179m1W	221.926(8) keV			6.40(7) min	TI (99.72%)	179W	(1/2)-
					β+ (.28%)	179Ta
179m2W	1631.90(8) keV			390(30) ns			(21/2+)
179m3W	3348.45(16) keV			750(80) ns			(35/2-)
180Wn 4	74	106	179.946704(4)	1.8(0.2)×1018 a	α	176Hf	0+	0.0012(1)
180m1W	1529.04(3) keV			5.47(9) ms	TI	180W	8-
180m2W	3264.56(21) keV			2.33(19) µs			14-
181W	74	107	180.948197(5)	121.2(2) d	CE	181Ta	9/2+
182W	74	108	181.9482042(9)	Aparentemente estable n 5			0+	0.2650(16)
183W	74	109	182.9502230(9)	Aparentemente estable n 6			1/2-	0.1431(4)
183mW	309.493(3) keV			5.2(3) s	TI	183W	11/2+
184W	74	110	183.9509312(9)	Aparentemente estable n 7			0+	0.3064(2)
185W	74	111	184.9534193(10)	75.1(3) d	β-	185Re	3/2-
185mW	197.43(5) keV			1.597(4) min	TI	185W	11/2+
186W	74	112	185.9543641(19)	Aparentemente estable n 8			0+	0.2843(19)
186m1W	1517.2(6) keV			18(1) µs			(7-)
186m2W	3542.8(21) keV			>3 ms			(16+)
187W	74	113	186.9571605(19)	23.72(6) h	β-	187Re	3/2-
188W	74	114	187.958489(4)	69.78(5) d	β-	188Re	0+
189W	74	115	188.96191(21)	11.6(3) min	β-	189Re	(3/2-)
190W	74	116	189.96318(18)	30.0(15) min	β-	190Re	0+
190mW	2381(5) keV			<3 .1="" ms="" td="">			(10-)
191W	74	117	190.96660(21)#	20# s [>300 ns]			3/2-#
192W	74	118	191.96817(64)#	10# s [>300 ns]			0+

Isótopos de xenón

El xenón (Xe) posee nueve isótopos estables. Se ha predicho que los isótopos ¹²⁴Xe, ¹²⁶Xe, ¹³⁴Xe y ¹³⁶Xe sufren doble desintegración beta pero nunca ha sido observada, de manera que se consideran isótopos estables.^1 2 El xenón es el segundo elemento químico con mayor número de isótopos estables, por detrás del estaño que posee diez.³ Aparte de estos isótopos estables, se han identificado más de cuarenta isótopos inestables e isómeros nucleares, de los cuales el ¹²⁷Xe es el de mayor período de semidesintegración (36,345 días). De los isómeros nucleares conocidos del xenón, el de mayor período de semidesintegración es el ^131mXe (11,934 días). El ¹²⁹Xe se produce por desintegración beta del ¹²⁹I (período de semidesintegración: 16 millones de años). Los isótopos ^131mXe, ¹³³Xe, ^133mXe y¹³⁵Xe son algunos de los productos de fisión del ²³⁵U y del ²³⁹Pu, por lo que pueden emplearse como indicadores de explosiones nucleares.

El isótopo artificial ¹³⁵Xe ejerce un papel importante en la operatividad de los reactores de fisión nuclear. Este isótopo posee una sección eficaz grande para neutrones térmicos (2,65·10⁶ b), por lo que actúa como absorbente de neutrones o "veneno" capaz de ralentizar o detener la reacción en cadena tras un cierto período de funcionamiento. Este comportamiento fue descubierto durante el análisis del funcionamiento de los primeros reactores nucleares construidos en el Proyecto Manhattan para la producción de plutonio. El desarrollo de los reactores nucleares de fisión ha permitido introducir mejoras en su diseño que aumenten su reactividad y eviten la ralentización producida por el ¹³⁵Xe.

Las barras de combustible de los reactores nucleares pueden emitir gases de fisión en los que se suelen encontrar concentraciones relativamente altas de isótopos radiactivos de xenón. Estos gases también pueden producirse como consecuencia de la fisión del uranio en el agua de refrigeración de los reactores nucleares. Las concentraciones de estos radioisótopos son relativamente bajas comparadas con las concentraciones naturales de otros radioisótopos de los gases nobles, como el ²²²Rn.

Algunos isótopos del xenón se emplean como marcadores para detectar la presencia de otros isótopos relacionados con ellos. Por este motivo, el análisis isotópico de xenón en los meteoritos supone una interesante herramienta para el estudio de la formación del sistema solar. El método I-Xe de datación permite calcular el lapso de tiempo transcurrido entre la nucleosíntesis y la condensación de un objeto sólido en la nebulosa solar. El xenón, por ser un gas en condiciones normales, se encontrará presente dentro del sólido siempre que se forme después de la condensación. El estudio de los isótopos del xenón son una herramienta útil para la comprensión de ladiferenciación terrestre. Se ha detectado un exceso de ¹²⁹Xe en gases emanados de pozos en Nuevo México que se cree que proceden de la desintegración de los gases procedentes del manto terrestre generado durante la formación del planeta.

Símbolo del isótopo	Z(p)	N(n)	Masa del isótopo(u)	Período de semidesintegración	Desintegración5 n 1	Isótopo generadon 2	Espín nuclear	Composición isotópica representativa (fracción molar)	Rango de variación natural (fracción molar)
	Energía de excitación
110Xe	54	56	109.94428(14)	310(190) ms [105(+35-25) ms]	β+	110I	0+
					α	106Te
111Xe	54	57	110.94160(33)#	740(200) ms	β+ (90%)	111I	5/2+#
					α (10%)	107Te
112Xe	54	58	111.93562(11)	2.7(8) s	β+ (99.1%)	112I	0+
					α (.09%)	108Te
113Xe	54	59	112.93334(9)	2.74(8) s	β+ (92.98%)	113I	(5/2+)#
					β+, p (7%)	112Te
					α (.011%)	109Te
					β+, α (.007%)	109Sb
114Xe	54	60	113.927980(12)	10.0(4) s	β+	114I	0+
115Xe	54	61	114.926294(13)	18(4) s	β+ (99.65%)	115I	(5/2+)
					β+, p (.34%)	114Te
					β+, α (3×10−4%)	111Sb
116Xe	54	62	115.921581(14)	59(2) s	β+	116I	0+
117Xe	54	63	116.920359(11)	61(2) s	β+ (99.99%)	117I	5/2(+)
					β+, p (.0029%)	116Te
118Xe	54	64	117.916179(11)	3.8(9) min	β+	118I	0+
119Xe	54	65	118.915411(11)	5.8(3) min	β+	119I	5/2(+)
120Xe	54	66	119.911784(13)	40(1) min	β+	120I	0+
121Xe	54	67	120.911462(12)	40.1(20) min	β+	121I	(5/2+)
122Xe	54	68	121.908368(12)	20.1(1) h	β+	122I	0+
123Xe	54	69	122.908482(10)	2.08(2) h	EC	123I	1/2+
123mXe	185.18(22) keV			5.49(26) µs			7/2(-)
124Xe	54	70	123.905893(2)	Establen 3			0+	9.52(3)×10−4
125Xe	54	71	124.9063955(20)	16.9(2) h	β+	125I	1/2(+)
125m1Xe	252.60(14) keV			56.9(9) s	IT	125Xe	9/2(-)
125m2Xe	295.86(15) keV			0.14(3) µs			7/2(+)
126Xe	54	72	125.904274(7)	Establen 4			0+	8.90(2)×10−4
127Xe	54	73	126.905184(4)	36.345(3) d	EC	127I	1/2+
127mXe	297.10(8) keV			69.2(9) s	IT	127Xe	9/2-
128Xe	54	74	127.9035313(15)	Establen 5			0+	0.019102(8)
129Xen 6	54	75	128.9047794(8)	Establen 5			1/2+	0.264006(82)
129mXe	236.14(3) keV			8.88(2) d	IT	129Xe	11/2-
130Xe	54	76	129.9035080(8)	Establen 5			0+	0.040710(13)
131Xen 7	54	77	130.9050824(10)	Establen 5			3/2+	0.212324(30)
131mXe	163.930(8) keV			11.934(21) d	IT	131Xe	11/2-
132Xen 7	54	78	131.9041535(10)	Establen 5			0+	0.269086(33)
132mXe	2752.27(17) keV			8.39(11) ms	IT	132Xe	(10+)
133Xen 8 n 7	54	79	132.9059107(26)	5.2475(5) d	β-	133Cs	3/2+
133mXe	233.221(18) keV			2.19(1) d	IT	133Xe	11/2-
134Xen 7	54	80	133.9053945(9)	Establen 9			0+	0.104357(21)
134m1Xe	1965.5(5) keV			290(17) ms	IT	134Xe	7-
134m2Xe	3025.2(15) keV			5(1) µs			(10+)
135Xen 10	54	81	134.907227(5)	9.14(2) h	β-	135Cs	3/2+
135mXe	526.551(13) keV			15.29(5) min	IT (99.99%)	135Xe	11/2-
					β- (.004%)	135Cs
136Xe	54	82	135.907219(8)	Establen 11			0+	0.088573(44)
136mXe	1891.703(14) keV			2.95(9) µs			6+
137Xe	54	83	136.911562(8)	3.818(13) min	β-	137Cs	7/2-
138Xe	54	84	137.91395(5)	14.08(8) min	β-	138Cs	0+
139Xe	54	85	138.918793(22)	39.68(14) s	β-	139Cs	3/2-
140Xe	54	86	139.92164(7)	13.60(10) s	β-	140Cs	0+
141Xe	54	87	140.92665(10)	1.73(1) s	β- (99.45%)	141Cs	5/2(-#)
					β-, n (.043%)	140Cs
142Xe	54	88	141.92971(11)	1.22(2) s	β- (99.59%)	142Cs	0+
					β-, n (.41%)	141Cs
143Xe	54	89	142.93511(21)#	0.511(6) s	β-	143Cs	5/2-
144Xe	54	90	143.93851(32)#	0.388(7) s	β-	144Cs	0+
					β-, n	143Cs
145Xe	54	91	144.94407(32)#	188(4) ms	β-	145Cs	(3/2-)#
146Xe	54	92	145.94775(43)#	146(6) ms	β-	146Cs	0+
147Xe	54	93	146.95356(43)#	130(80) ms [0.10(+10-5) s]	β-	147Cs	3/2-#
					β-, n	146Cs