Mecámica cuántica

barrera de potencial finita es un problema modelo mono-dimensional que permite demostrar el fenómeno del efecto túnel. Para ello se resuelve la ecuación de Schrödinger independiente del tiempo para una partícula que incide sobre una barrera de potencial.- .............................................:http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Especial:Libro&bookcmd=download&collection_id=fd3b932de85518a4886587376f39dbd1afac68fd&writer=rdf2latex&return_to=Barrera+de+potencial

Una barrera de potencial

Discutiremos ahora el problema desde el punto de vista de la Mecánica Cuántica, resolviendo la ecuación de Schrödinger en las tres regiones y aplicando las condiciones de continuidad de la función de onda y de su derivada primera en los puntos x=0, y x=a.
Resolveremos primero, el caso en el que la energía de las partículas E es menor que la del escalón E₀, el caso más interesante desde el punto de vista físico. Posteriormente, estudiamos el caso en el que la energía de la partícula E es mayor que la del escalón E₀.
E0
.

• Región x<0 i="">

• Región 0, aquí E0

• Región x>a

La función de onda Y₁(x) contiene las partículas incidentes y reflejadas, Y₂(x) decrece exponencialmente, la exponencial positiva no está excluida ya que la región clásicamente prohibida no es indefinida como en el caso del escalón de potencial. Debido a que Y₂(x) no ha alcanzado el valor cero en x=a, la función de onda continúa a la derecha de dicho punto, con amplitud A'. La función de onda Y₃(x) representa las partículas transmitidas.
Desde el punto de vista de la Mecánica Cuántica, es posible que una partícula atraviese la barrera de potencial aún cuando su energía cinética sea menor que la altura de la barrera.
Aplicando las condiciones de continuidad de la función de onda y de su derivada primera en los puntos x=0, y x=a, obtenemos las siguientes ecuaciones que relacionan los coeficientes B, C, D, y A' en función de A.

Se obtiene


se obtiene

Se denomina coeficiente de transmisión a la proporción de partículas incidentes que son transmitidas

El coeficiente de transmisión disminuye rápidamente a medida que se incrementa la anchura de la barrera de potencial.

E>E₀
Para E0,
 T es menor que la unidad. Sin embargo, para E>E₀, T alcanza el valor máximo, para valores concretos del cociente E/E₀.Resolviendo de nuevo, la ecuación de Schrödinger en las tres regiones

• Región x<0 i="">

• Región 0 ahora E>E₀.

• Región x>a

Las ecuaciones de continuidad de la función de onda y de su derivada primera en x=a, relacionan C y D con A', y en x=0, relacionan A y B con C y D, y por tanto, con A'
Finalmente, obtenemos la siguiente expresión para el coeficiente de transmisión

Como podemos apreciar T toma el valor máximo 1, cuando k'a=np, siendo n un número entero. Como k' es el número de onda, k'=2p /l', se obtiene que

que relaciona la longitud de onda l' de la partícula en la barrera de potencial con la anchura a de la misma, para que se obtenga el máximo en el coeficiente de transmisión. Los valores de la energía E, o mejor del cociente E/E₀ ,para los cuales hay un máximo del coeficiente de transmisión se denominan resonancias.

N barreras de potencial

Estudiaremos ahora el caso en el que hay N barreras de potencial de la misma anchura a y separadas unas de otras la misma cantidad b tal como se aprecia en la figura. Observaremos que se producen picos de resonancia adicionales, dando lugar a un comportamiento complejo del coeficiente de transmisión.

Resolvemos la ecuación de Schrödinger para cada una de las distintas regiones

Donde q_j es un número complejo real o imaginario dependiendo de que E>V_j o Ej
.En las fronteras entre las regiones, aplicamos las condiciones de continuidad. Sea la frontera entre las regiones j-1 y j, cuya abscisa es x_j.

que relaciona los coeficientes A_j y B_j con A_j-1 y B_j-1
Teniendo en cuenta que solamente hay partículas trasmitidas en la región 2N, resulta que B_2N=0. Obtenemos los valores de todos los coeficientes A_j y B_j en términos de A_2N que actúa como factor de escala.
El coeficiente de transmisión se define como la proporción de partículas incidentes que se trasmiten y se obtiene mediante el cociente.

Funciones de onda

El primer programa interactivo, tiene por objeto mostrar las funciones de onda en las distintas regiones de un sistema de barreras de potencial, para una energía E, y calcular el coeficiente de transmisión para dicho valor de la energía.
Se define el sistema de barreras de potencial, introduciendo

• el número de barreras, en el control de edición titulado nº de barreras
• la anchura de cada barrera, en el control de edición titulado Anchura de la barrera
• la separación entre los mismas, en el control de edición titulado Separación entre barreras
• la altura de la barrera de potencial se ha fijado en 5 unidades.
   
• el valor de la energía en el control de edición titulado Energía

Se pulsa en el botón Función, y se muestra la representación gráfica de la función de onda en las distintas regiones:

• En color azul, la función de onda correspondiente a todas las regiones de potencial, excepto la última, y representa a las partículas incidentes y reflejadas. Dicha función de onda aparece desdoblada en la primera región, en color azul claro la correspondiente a las partículas incidentes, y en color rosa la correspondiente a las partículas reflejadas.
• En la última región de potencial, se muestra en color rojo la función de onda correspondiente a las partículas trasmitidas.

Se observará que hay continuidad al pasar de la función de onda de color azul (incidentes más reflejadas) a la de color rojo (transmitidas).
En la parte superior derecha de la ventana, se muestra el coeficiente de transmisión para el valor de la energía introducida.