sábado, 18 de abril de 2015

física - óptica



Crizal es el nombre de la marca de lentes antirreflejos fabricadas por Essilor, el líder mundial en fabricación de lentes oftálmicas. Estos productos fueron creados para permitir mayor transparencia en las lentes, gracias a su propiedad antirreflejante, siendo además resistentes a la suciedad, al polvo y a las rayas.- ...........................................:http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Especial:Libro&bookcmd=download&collection_id=fce65489012f3207b635c042cc545b423412e57b&writer=rdf2latex&return_to=Crizal
Lentes Crizal: Disfrutá de Claridad de Visión y ultra protección UV.

Los usuarios de lentes buscan Claridad de Visión y la más completa Protección UV. Pero muchas veces, esta claridad de visión y la salud de los ojos pueden verse afectados por:

LOS 5 ENEMIGOS DE LA VISIÓN

EL ENEMIGO DE LOS OJOS

los cinco enemigos de la vision 


Reflejos
Los reflejos
  • Provocan falta de confort visual y fatiga ocular.
  • Menor seguridad al conducir de noche.
  • Esconden tu mirada.

Rayas
Las rayas
  • Provocan pérdida de nitidez.
  • Tenés que renovar las lentes antes de tiempo.

Suciedad
La suciedad
  • Provoca difusión de la luz.
  • Mancha la lente, teniendo que limpiarlas con mayor frecuencia.

Polvo
El polvo
  • Impide una visión nítida.
  • Ensucia la lente, disminuyendo el confort visual.

Agua
Gotas de agua
  • Distorsiona la visión.
  • Cuando llueve o se limpia, las gotas se esparcen por la lente, pudiendo dejar marcas.








La Curvatura de campo o de Petzval (se llama así por Joseph Petzval), describe la aberración óptica en el que un objeto plano normal al eje óptico (o un objeto que no sea plano más allá de la distancia hiperfocal) no se puede enfocar sobre el plano de una imagen plana.
Imaginemos un sistema "ideal" de lentes de un solo elemento para el que todos los frentes de onda planar se enfocan a un punto de una distancia f a partir de la lente. Al colocar este objetivo a una distancia f de un sensor de imagen plano, los puntos de la imagen cerca del eje óptico estarán en foco perfecto, pero los rayos fuera del eje se ven con más claridad antes de donde está el sensor de imagen, cayendo por coseno del ángulo que hacen con el eje óptico.
Este es un problema menor cuando la superficie de proyección de imagen es esférica (no plana como antes), como es el caso del ojo humano. La mayoría de los objetivos fotográficos están diseñados para minimizar la curvatura de campo, y así efectivamente tener una longitud focal que aumenta con el ángulo de los rayos.

La curvatura de campo Petzval, el nombre de Joseph Petzval, describe la aberración óptica en la que un objeto plano normal al eje óptico no se puede poner en el foco en un plano de imagen plana.
Considere la posibilidad de un sistema "ideal" de un solo elemento de lente para el que todos los frentes de onda planos están enfocados a un punto de una distancia f de la lente. La colocación de esta lente de la distancia f de un sensor de imagen plana, cerca de los puntos de imagen del eje óptico estarán en foco perfecto, pero los rayos de descentramiento del eje entrarán en foco antes de que el sensor de imagen, dejando caer fuera por el coseno del ángulo que hacen con el óptico eje. Este es un problema menor cuando la superficie de formación de imágenes es esférica, como en el ojo humano.

cálculo de Jones, inventado por R. C. Jones en 1941. La luz polarizada es representada por un vector de Jones, y los elementos ópticos lineales están representados por las matrices de Jones. Cuando la luz atraviesa un elemento óptico, la polarización resultante de la luz que emerge se encuentra tomando el producto de la matriz de Jones del elemento óptico y el vector de Jones de la luz incidente. El cálculo de Jones sólo es aplicable a la luz que ya está totalmente polarizada. La luz que es polarizada al azar, polarizada parcialmente, o incoherente debe ser tratada con el cálculo de Mueller.Los vectores de Jones describen la polarización de la luz.
Las componentes x e y de la amplitud compleja del campo eléctrico de luz, viajan a lo largo de la dirección z, E_x (t) y E_y (t), y se representan como
\begin{pmatrix} E_x(t) \\ E_y(t)\end{pmatrix} =E_{0} \begin{pmatrix} E_{0x} e^{i(kz- \omega t+\phi_x)} \\ E_{0y} e^{i(kz- \omega t+\phi_y)} \end{pmatrix} =E_{0}e^{i(kz- \omega t)} \begin{pmatrix} E_{0x} e^{i\phi_x} \\ E_{0y} e^{i\phi_y} \end{pmatrix} .
Aquí \begin{pmatrix} E_{0x} e^{i\phi_x} \\ E_{0y} e^{i\phi_y} \end{pmatrix}  es el vector de Jones ( i  es la unidad imaginaria con i^2=-1). Por lo tanto, el vector de Jones representa la amplitud (relativa) y la fase (relativa) del campo eléctrico en las direcciones x e y.
La suma de los cuadrados de los valores absolutos de las dos componentes de los vectores de Jones, es proporcional a la intensidad de la luz. Por simplicidad, es común normalizar a 1 en el punto de partida del cálculo. También es común restringir a ser un número real, la primer componente del vector de Jones. Esto descarta la fase de información necesaria para el cálculo de la interferencia con otro haz. Tenga en cuenta que en todos los vectores y matrices de Jones en esta página, se asume que la fase de la onda de la luz es φ = kz - ωt, que es utilizado por Hecht. En esta definición, el aumento de \phi_x (o \phi_y) indica el retraso (delay) en la fase, mientras que la disminución indica el avance. Por ejemplo, un componente de vector de Jones i (=e^{i\pi/2}) indica el retraso de π / 2 (o 90 grados) en comparación con 1 (=e^{0}). Collett utiliza la definición contraria (φ = ωt - kz). El lector debe tener cuidado al consultar las referencias del cálculo de Jones.
La siguiente tabla muestra los seis ejemplos comunes de vectores normalizados de Jones.

Esfera de Poincaré con seis etiquetas por los tipos comunes de polarización
PolarizaciónVector de Jones correspondienteNotación Típica ket
Polarización lineal en la dirección x,
llamada típicamente 'Horizontal'.		\begin{pmatrix} 1 \\ 0 \end{pmatrix} |H\rangle
Polarización lineal en la dirección y,
llamada típicamente 'Vertical'.		\begin{pmatrix} 0 \\ 1 \end{pmatrix} |V\rangle
Polarización lineal a 45° desde el eje x,
llamada típicamente 'Diagonal' L+45.		\frac{1}{\sqrt2} \begin{pmatrix} 1 \\ 1 \end{pmatrix} |D\rangle = \frac{1}{\sqrt2} ( |H\rangle + |V\rangle )
Polarización lineal a -45° desde el eje x,
llamada típicamente 'Anti-Diagonal' L-45.		\frac{1}{\sqrt2} \begin{pmatrix} 1 \\ -1 \end{pmatrix} |A\rangle = \frac{1}{\sqrt2} ( |H\rangle - |V\rangle )
Polarización circular dextrógira,
llamada típicamente PCD.		\frac{1}{\sqrt2} \begin{pmatrix} 1 \\ -i \end{pmatrix}| R\rangle = \frac{1}{\sqrt2} ( |H\rangle - i |V\rangle )
Polarización circular levógira,
llamada típicamente CPL.		\frac{1}{\sqrt2} \begin{pmatrix} 1 \\ i \end{pmatrix} |L\rangle = \frac{1}{\sqrt2} ( |H\rangle + i |V\rangle )
Cuando se aplica a la esfera de Poincaré (también conocida como la esfera de Bloch), la base de kets |0\rangle y |1\rangle) se deben asignar a pares opuestos (antípodas) de los kets mencionados anteriormente. Por ejemplo, se podría asignar |0\rangle = |H\rangle y |1\rangle = |V\rangle. Estas asignaciones son arbitrarias. Pares opuestos son
  • |H\rangle y |V\rangle
  • |D\rangle y |A\rangle
  • |R\rangle y |L\rangle
El ket |\psi\rangle  es un vector que apunta en general a cualquier lugar de la superficie. Cualquier punto que no esté ni en la tabla de arriba ni en el círculo que pasa a través del |H\rangle, |D\rangle, |V\rangle, |A\rangle se conoce colectivamente como polarización elíptica.

En la óptica, la luz polarizada se puede describir usando el cálculo Jones, inventado por RC Jones en 1941 - La luz polarizada se representa por un vector de Jones, y elementos ópticos lineales se representan por matrices de Jones. Cuando la luz atraviesa un elemento óptico de la polarización resultante de la luz emergente se encuentra tomando el producto de la matriz de Jones del elemento óptico y el vector de Jones de la luz incidente. Tenga en cuenta que Jones cálculo sólo es aplicable a la luz que ya está totalmente polarizado. Luz que es al azar polarizado, parcialmente polarizada o incoherente debe ser tratada con Mueller cálculo.

Vectores Jones

El vector de Jones describe la polarización de la luz.
Los componentes x e y de la amplitud compleja del campo eléctrico de la luz viaje a lo largo de la dirección z, y, se representan como
.
Aquí es el vector de Jones. Por lo tanto, el vector de Jones representa la amplitud y la fase del campo eléctrico en las direcciones x e y.
La suma de los cuadrados de los valores absolutos de los dos componentes de los vectores de Jones es proporcional a la intensidad de la luz. Es común para normalizar a 1 en el punto de partida de cálculo para la simplificación. También es común para restringir el primer componente de los vectores de Jones a ser un número real. Esto descarta la información de fase es necesario para el cálculo de la interferencia con otros haces. Tenga en cuenta que todos los vectores y las matrices de Jones en esta página se supone que la fase de la onda de luz es, que es utilizado por Hecht. En esta definición, el aumento de indica retraso en la fase, mientras que disminución indica avance en fase. Por ejemplo, un componente de los vectores de Jones indica retardo por comparación con 1. Collett utiliza la definición opuesta. El lector debe tener cuidado al consultar referencias sobre Jones cálculo.
La siguiente tabla muestra los 6 ejemplos comunes de vectores Jones normalizados.
Cuando se aplica a la esfera Poincaré, los mercados básicos deben asignarse a pares opuestos de los mercados mencionados anteriormente. Por ejemplo, se podría asignar = y =. Estas asignaciones son arbitrarias. Pares de opuestos son
  •  y
  •  y
  •  y
El mercado es un vector general, que apunta a cualquier lugar de la superficie. Cualquier punto no en la tabla de arriba y no en el círculo que pasa a través se conoce colectivamente como la polarización elíptica.

Matrices Jones

Las matrices de Jones son los operadores que actúan sobre los vectores de Jones como se indica anteriormente. Estas matrices son aplicadas por diferentes elementos ópticos tales como lentes, divisores de haz, espejos, etc La siguiente tabla muestra ejemplos de matrices de Jones para polarizadores:

Retardadores de fase

Retardadores de fase introducen un desplazamiento de fase entre la componente vertical y horizontal del campo y por lo tanto cambian la polarización del haz. Retardadores de fase son generalmente hechas de cristales birrefringentes uniaxiales tales como calcita, MgF2 o cuarzo. Cristales uniaxiales tienen un eje de cristal que es diferente de los otros dos ejes del cristal. Este único eje se denomina eje extraordinario y también se conoce como el eje óptico. Un eje óptico puede ser el rápido o el eje lento para el cristal en función del cristal en la mano. La luz viaja con una velocidad de fase superior a través de un eje que tiene el índice de refracción más pequeño y este eje se denomina eje rápido. Del mismo modo, un eje que tiene el índice de refracción más alto se llama un eje lento ya que la velocidad de fase de la luz es la más baja a lo largo de este eje. Cristales uniaxiales negativos tienen ne no y por lo tanto el eje extraordinario es el eje lento.
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