EPÓNIMOS RELACIONADOS CON LA FÍSICA

 NÚMEROS EPÓNIMOS EN FÍSICA

En mecánica de fluidos, el Número de Morton (${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}}$) es un número adimensional que se define a partir del número de Reynolds, número de Froude y número de Weber. Es utilizado conjuntamente con el número de Eötvös para caracterizar la forma de burbujas y gotas.

Etimología

El número de Morton es llamado así en honor a Rose Morton - Sayre, quien lo describió junto a William L. Haberman en 1953.

Simbología

Simbología

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}}$	Número de Morton
${\displaystyle \mathrm{F}\mathrm{r}}$	Número de Froude
${\displaystyle \mathrm{R}\mathrm{e}}$	Número de Reynolds
${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{e}}$	Número de Weber
${\displaystyle g}$	Gravedad	m / s2
	Líquido
${\displaystyle \rho }$	Densidad	kg / m3
${\displaystyle \sigma }$	Tensión superficial	N / m
${\displaystyle \mu }$	Viscosidad dinámica	Pa s
${\displaystyle \nu }$	Viscosidad cinemática	m2 / s

Descripción

Las burbujas de aire afectan la circulación de agua en calderas, por ello, Ernst Schmidt (1934) realizó un análisis dimensional con los números adimensionales: ${\displaystyle \mathrm{R}\mathrm{e}}$, ${\displaystyle \mathrm{F}\mathrm{r}}$ y ${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{e}}$ (éstos están definidos en función de la velocidad (${\displaystyle u}$)). Schmidt para su análisis dimensional, redefinió los dos últimos para que no estuvieran en función de la velocidad (${\displaystyle u}$). A partir del producto de números adimensionales de la redefinición del número de Weber (${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{e}}$), Rosenberg (1950) definió el número M, el cual Clift et al. (1978) llamaron número de Morton (${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}}$).

El número de Morton se define como:

${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{{\mathrm{W}\mathrm{e}}^3}{{\mathrm{F}\mathrm{r}}^2{\mathrm{R}\mathrm{e}}^4}}$

Deducción

	1	2	3
Ecuaciones	${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{e}=(\frac{\rho }{\sigma })\sqrt[3]{g{\nu }^4{\mathrm{F}\mathrm{r}}^2{\mathrm{R}\mathrm{e}}^4}}$	${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{{\mathrm{W}\mathrm{e}}^3}{{\mathrm{F}\mathrm{r}}^2{\mathrm{R}\mathrm{e}}^4}}$	${\displaystyle \mu =\rho \nu }$
Despejando	${\displaystyle \frac{\mathrm{W}\mathrm{e}}{\sqrt[3]{{\mathrm{F}\mathrm{r}}^2{\mathrm{R}\mathrm{e}}^4}}=\frac{\rho \sqrt[3]{g{\nu }^4}}{\sigma }}$
Elevando al cubo	${\displaystyle \frac{{\mathrm{W}\mathrm{e}}^3}{{\mathrm{F}\mathrm{r}}^2{\mathrm{R}\mathrm{e}}^4}=\frac{{\rho }^{3}g{\nu }^4}{{\sigma }^3}}$
Sustituyendo	${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{{\rho }^{3}g{\nu }^4}{{\sigma }^3}}$
Multiplicando ${\displaystyle (\frac{\rho }{\rho })}$	${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{{\rho }^{3}g{\nu }^4}{{\sigma }^3}(\frac{\rho }{\rho })}$
Ordenando	${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{(\rho \nu {)}^{4}g}{\rho {\sigma }^3}}$
Sustituyendo	${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{{\mu }^{4}g}{\rho {\sigma }^3}}$

${\displaystyle \mathrm{M}\mathrm{o}=\frac{{\mu }^{4}g}{\rho {\sigma }^3}}$

El Número de Bagnold es un número adimensional usado en cálculos de flujo granular.

Etimología

El Número de Bagnold es llamado así en honor a Ralph Alger Bagnold.

Descripción

Cálculo preliminar

${\displaystyle \lambda =\frac{1}{({\varphi }_{\circ }/\varphi {)}^{1/3}-1}}$

Símbolo	Nombre
${\displaystyle \lambda }$	Concentración lineal
${\displaystyle {\varphi }_{\circ }}$	Concentración máxima posible
${\displaystyle \varphi }$	Fracción sólida

Escala para tasa de cortante pequeño

El esfuerzo normal y el esfuerzo tangencial para pequeña tasa de cortante en líquidos muy viscosos está dado por:

${\displaystyle \mu {\lambda }^{3/2}\dot{\gamma }}$

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mu }$	Viscosidad dinámica	Pa s
${\displaystyle \lambda }$	Concentración lineal
${\displaystyle \dot{\gamma }}$	Tasa de cortante	s-1

Escala para tasa de cortante grande

El esfuerzo normal y el esfuerzo tangencial para gran tasa de cortante en líquidos poco viscosos está dado por:

${\displaystyle \rho {\lambda }^2{d}^2{\dot{\gamma }}^2}$

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \rho }$	Densidad	kg / m3
${\displaystyle \lambda }$	Concentración lineal
${\displaystyle d}$	Diámetro de partícula	m
${\displaystyle \dot{\gamma }}$	Tasa de cortante	s-1

Definición

Se define el Número de Bagnold como:

${\displaystyle \mathrm{B}\mathrm{a}=\frac{\text{Escala de tasa de cortante grande}}{\text{Escala de tasa de cortante pequeña}}}$

${\displaystyle \mathrm{B}\mathrm{a}=\frac{\rho {\lambda }^2{d}^2{\dot{\gamma }}^2}{\mu {\lambda }^{3/2}\dot{\gamma }}}$

${\displaystyle \mathrm{B}\mathrm{a}=\frac{\rho {\lambda }^{1/2}{d}^2\dot{\gamma }}{\mu }}$

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{B}\mathrm{a}}$	Número de Bagnold
${\displaystyle \rho }$	Densidad	kg / m3
${\displaystyle \mu }$	Viscosidad dinámica	Pa s
${\displaystyle \lambda }$	Concentración lineal
${\displaystyle d}$	Diámetro de partícula	m
${\displaystyle \dot{\gamma }}$	Tasa de cortante	s-1

Historia

${\displaystyle \mathrm{B}\mathrm{a}=\frac{m{D}^2\dot{\gamma }}{2{\gamma }_e\mu }}$

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{B}\mathrm{a}}$	Número de Bagnold
${\displaystyle m}$	Masa	kg
${\displaystyle D}$	Diámetro de los granos	m
${\displaystyle \dot{\gamma }}$	Tensión superficial
${\displaystyle \mu }$	Viscosidad del fluido intersticial	Pa s

Bagnold llevó a cabo experimentos con esferas de cera de 1mm suspendidas en una mezcla de glicerina, agua y alcohol en un reómetro cilíndrico. El reómetro estaba cuidadosamente diseñado para medir tanto la fuerza de corte como la fuerza normal aplicadas a las paredes. Bagnold identificó dos diferentes regímenes de flujo: el macroviscoso y el de inercia de grano. Estos regímenes pueden ser distinguidos usando una cantidad que ahora es referida como el número de Bagnold.

En mecánica de fluidos, el número de Cauchy es un número adimensional definido como la relación entre la fuerza de inercia y la fuerza de compresión (fuerza elástica) en un fluido. Es utilizado en el estudio de fluidos compresibles.^[1]

Se llama así en honor al matemático francés Augustin Louis Cauchy.^[2]

Simbología

Simbología

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{C}\mathrm{a}}$	Número de Cauchy
${\displaystyle K}$	Módulo de compresibilidad	Pa
${\displaystyle L}$	Longitud	m
${\displaystyle d}$	Dimensión de sección transversal	m
${\displaystyle m}$	Masa	kg
${\displaystyle u}$	Velocidad	m / s
${\displaystyle \rho }$	Densidad	kg / m3

Descripción

La compresión es importante, debido a que las fuerzas elásticas deben ser consideradas junto con las fuerzas inerciales de similitud dinámica.^[3][4]

Está definido por:

${\displaystyle \mathrm{C}\mathrm{a}=\frac{\text{Fuerzas de inercia}}{\text{Fuerzas de compresión}}}$

Deducción

	1	2
Ecuaciones	${\displaystyle \mathrm{C}\mathrm{a}=\frac{mu(u/L)}{K(d^2)}}$	${\displaystyle \rho =\frac{m}{d^{2}L}}$
Simplificando	${\displaystyle \mathrm{C}\mathrm{a}=\frac{m{u}^2}{K(d^{2}L)}}$
Sustituyendo	${\displaystyle \mathrm{C}\mathrm{a}=\frac{\rho u^2}{K}}$

${\displaystyle \mathrm{C}\mathrm{a}=\frac{\rho u^2}{K}}$

El número de Nusselt (Nu) es un número adimensional que mide el aumento de la transmisión de calor desde una superficie por la que un fluido discurre (transferencia de calor por convección) comparada con la transferencia de calor si ésta ocurriera solamente por conducción.

Así por ejemplo en transferencia de calor dentro de una cavidad por convección natural, cuando el número de Rayleigh es inferior a 1000 se considera que la transferencia de calor es únicamente por conducción y el número de Nusselt toma el valor de la unidad. En cambio para números de Rayleigh superiores, la transferencia de calor es una combinación de conducción y convección, y el número de Nusselt toma valores superiores.

Etimología

El Número de Nusselt se llama así en honor a Wilhelm Nusselt (1882 - 1957).

Simbología

Simbología

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{N}\mathrm{u}}$	Número de Nusselt
${\displaystyle h}$	Coeficiente de transferencia de calor	W / (m2 K)
${\displaystyle L}$	Longitud característica	m
${\displaystyle k_f}$	Conductividad térmica	W / (m K)

Descripción

Se define como:

${\displaystyle \mathrm{N}\mathrm{u}=\frac{\text{Transferencia de calor por convección}}{\text{Transferencia de calor por conducción}}}$

Deducción

	1
Ecuaciones	${\displaystyle \mathrm{N}\mathrm{u}=\frac{h\mathrm{\Delta }T(d^2)}{k_f\mathrm{\Delta }T(d^2/L)}}$
Simplificando	${\displaystyle \mathrm{N}\mathrm{u}=\frac{hL}{k_f}}$

${\displaystyle \mathrm{N}\mathrm{u}=\frac{hL}{k_f}}$

Ambas transferencias se consideran en la dirección perpendicular al flujo.

El número de Nusselt puede también verse como un gradiente adimensional de temperatura en la superficie. En transferencia de masa el número análogo al número de Nusselt es el número de Sherwood.

Existen muchas correlaciones empíricas expresadas en términos del número de Nusselt para, por ejemplo, placas planas, cilindros, dentro de tuberías, etc, que evalúan generalmente el número de Nusselt medio en una superficie. Estas correlaciones tienen la forma de Nu = f(Número de Reynolds o Número de Rayleigh, Número de Prandtl). Computacionalmente el número de Nusselt medio puede obtenerse integrando el número de Nusselt local en toda la superficie.

Flujo interno laminar desarrollado

Se define flujo interno laminar aquel que discurre en el interior de conductos y con números de Reynolds suficientemente bajos para no ser considerados ni turbulentos ni de transición. Por ejemplo, un flujo en el interior de una tubería con un número de Reynolds inferior a 2300.

Se entiende como flujo desarrollado aquel que tiene los perfiles de velocidad y temperatura adimensional constantes a lo largo de la longitud del conducto. Esto ocurre más allá de lo que se conoce como región de entrada.

Para este tipo de flujos es relativamente fácil obtener analíticamente números de Nusselt como los mostrados en la siguiente tabla. Se diferencian dos condiciones de contorno en la pared: flujo de calor constante y temperatura de pared constante. La longitud característica considerada es el diámetro hidráulico.

Sección transversal	NuDh (flujo de calor constante)	NuDh (temperatura de pared constante)
Triángulo equilátero	3	2,35
Cuadrangular	3,63	2,89
Circular	4,364	3,66
Rectangular (Relación de aspecto 4)	5,35	4,65
Dos placas planas de longitud infinita	8,235	7,54
Dos placas planas de longitud infinita y una de ellas aislada térmicamente	5,385	4,86

Flujo interno turbulento desarrollado

En cuanto a flujo interno turbulento cabe destacar las siguientes correlaciones:

Correlación de Dittus & Boelter:

${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_D=0.023{\mathrm{R}\mathrm{e}}_D^{0.8}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^n}$

Símbolo	Nombre
${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_D}$	Número de Nusselt considerando como longitud característica el diámetro o diámetro hidráulico
${\displaystyle {\mathrm{R}\mathrm{e}}_D}$	Número de Reynolds
${\displaystyle \mathrm{P}\mathrm{r}}$	Número de Prandtl

• Esta correlación es válida para los rangos 0,7 < Pr < 160, Re_D >10000 y L/D > 10.
• El exponente de Pr tiene el valor de n=0.3 cuando el fluido se enfría y n=0.4 cuando el fluido se calienta.
• Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura del fluido.
• Está correlación presenta errores máximos en sus resultados del 40% comparada con datos experimentales.
• Se puede utilizar tanto en cálculos en condiciones de temperatura de pared y flujo de calor constantes.

Correlación de Sieder & Tate:

Esta correlación se utiliza en aplicaciones en donde la influencia de la temperatura en las propiedades físicas es significativa.

${\displaystyle \mathrm{N}\mathrm{u}=0.027{\mathrm{R}\mathrm{e}}^{0.8}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^{0.33}{\left(\frac{\mu }{{\mu }^{\circ }}\right)}^{0.14}}$

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mu }$	Viscosidad evaluada a la temperatura del fluido	Pa s
${\displaystyle {\mu }^{\circ }}$	Viscosidad evaluada a la temperatura de la pared	Pa s

Consideraciones de utilización:

• Esta correlación es válida para los rangos 0.7 < Pr < 16700 y Re_D > 10⁴.
• Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura del fluido excepto μ₀.
• Se puede utilizar tanto en cálculos en condiciones de temperatura de pared y flujo de calor constantes.

Correlación de Petukhov & Kirilov:

Pese a su complejidad merece la pena citar esta correlación por su precisión.

${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_D=\frac{(f/8){\mathrm{R}\mathrm{e}}_D\mathrm{P}\mathrm{r}}{1.07+900/{\mathrm{R}\mathrm{e}}_D-0.63/(1+10\mathrm{P}\mathrm{r})+12.7(f/8{)}^{1/2}({\mathrm{P}\mathrm{r}}^{2/3}-1)}}$

Símbolo	Nombre
${\displaystyle f}$	Factor de fricción y se puede estimar mediante el diagrama de Moody o la ecuación de Colebrook-White.

Consideraciones de utilización:

• Esta correlación tiene errores del 5% en el rango 0.5 < Pr < 10⁶ y 4000 < Re_D < 5·10⁶.

Flujo externo laminar

En mecánica de fluidos flujo externo es aquel en el que las capas límite se desarrollan libremente sin restricciones impuestas por superficies adyacentes. Por tanto siempre existirá una región de flujo fuera de la capa límite en el que los gradientes de velocidad, temperatura y/o concentración son despreciables.

Las siguientes correlaciones para el número de Nusselt son aplicables en régimen laminar.

Flujo paralelo a una placa plana de temperatura superficial constante:

Fórmula	Para
${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_x=0.332{\mathrm{R}\mathrm{e}}_x^{1/2}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^{1/3}}$	${\displaystyle \mathrm{P}\mathrm{r}=1}$
${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_x=0.664{\mathrm{R}\mathrm{e}}_x^{1/2}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^{1/3}}$
${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_x=0.339{\mathrm{R}\mathrm{e}}_x^{1/2}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^{1/3}}$

En este caso la longitud característica (x) es la distancia desde el inicio de la placa. Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura de la corriente libre.

Flujo perpendicular a un cilindro de temperatura superficial constante:

${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_D=0.30+\frac{0.62{\mathrm{R}\mathrm{e}}_D^{1/2}{\mathrm{P}\mathrm{r}}^{1/3}}{[1+(0.40/\mathrm{P}\mathrm{r}{)}^{2/3}{]}^{1/4}}\ast [1+({\mathrm{R}\mathrm{e}}_D/282000{)}^{5/8}{]}^{4/5}}$

En este caso la longitud característica es el diámetro del cilindro. Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura media de la corriente libre y de la superficie.

Flujo alrededor de una esfera de temperatura superficial constante:

${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_D=2+(0.4{\mathrm{R}\mathrm{e}}_D^{1/2}+0.06{\mathrm{R}\mathrm{e}}_D^{2/3}){\mathrm{P}\mathrm{r}}^{0.4}{\left(\frac{\mu }{{\mu }_s}\right)}^{1/4}}$

La longitud característica es el diámetro de la esfera. μ_s es la viscosidad del fluido evaluada a la temperatura superficial de la esfera. Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura de la corriente libre.

Flujo externo turbulento

Flujo paralelo a una placa plana de temperatura superficial constante:

${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_x=0.029{\mathrm{R}\mathrm{e}}_x^{0.8}G}$

Esta correlación es válida para números de Prandtl turbulentos cercanos a 1. El parámetro G se define como:

${\displaystyle G=\frac{\mathrm{P}\mathrm{r}}{(0.029/{\mathrm{R}\mathrm{e}}_x{)}^{1/2}[5\mathrm{P}\mathrm{r}+5\ln [(1+5\mathrm{P}\mathrm{r})/6]-5]+1}}$

Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura de la corriente libre.

Convección natural

Se define la convección natural (o convección libre) como el movimiento convectivo producido en fluido y debido solamente a la variación de temperatura (densidad) en el interior del fluido.

Convección natural desde una superficie vertical:

Se puede emplear la correlación de Churchill & Chu válida también para superficies inclinadas cambiando la aceleración de la gravedad (g) de la definición del número de Rayleigh por (g·sin γ) en donde γ es el ángulo de desviación de la superficie respecto al plano vertical. Esta correlación es válida para la condición de contorno de temperatura de la pared constante.

${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_L={\left[0.825+\frac{0.387{\mathrm{R}\mathrm{a}}_L^{1/6}}{{\left[1+{\left(\frac{0.492}{\mathrm{P}\mathrm{r}}\right)}^{9/16}\right]}^{8/27}}\right]}^2}$

Consideraciones de utilización:

• Esta correlación es válida para los rangos 0.1 < Ra_L < 10¹² y 0° < γ < 60°.
• La longitud característica (L) es la longitud vertical de la pared.
• Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura media de la pared y el ambiente.

Las correlaciones de Vliet & Liu son válidas para la condición de contorno de flujo de calor constante en la pared.

Para flujo laminar

Fórmula	Para
${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_x=0.60({\mathrm{G}\mathrm{r}}_x^{\ast }\mathrm{P}\mathrm{r}{)}^{1/5}}$
${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_L=1.25{\mathrm{N}\mathrm{u}}_L}$

Para flujo turbulento

Fórmula	Para
${\displaystyle {\mathrm{N}\mathrm{u}}_x=0.568({\mathrm{G}\mathrm{r}}_x^{\ast }\mathrm{P}\mathrm{r}{)}^{0.22}}$
${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_L=1.136{\mathrm{N}\mathrm{u}}_L}$

:En ambas correlaciones Gr_x^* es una definición especial del número de Grashof:

${\displaystyle {\mathrm{G}\mathrm{r}}_x^{\ast }=\frac{\beta q^{\prime }g{x}^4}{k{\nu }^2}}$

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle {\mathrm{G}\mathrm{r}}_x^{\ast }}$	Número de Grashof
${\displaystyle \beta }$	Coeficiente de expansión térmica	K-1
${\displaystyle q^{\prime }}$	Flujo de calor de superficie uniforme	W / m2
${\displaystyle k}$	Conductividad térmica	W / (m K)
${\displaystyle \nu }$	viscosidad cinemática	m2 / s
${\displaystyle g}$	Aceleración de la gravedad	m / s2
${\displaystyle x}$	Longitud característica	m

Convección natural desde una superficie horizontal:

Las correlaciones de McAdams son válidas cuando la temperatura de la superficie es constante:

• Superficies calientes mirando hacia abajo (superficies frías mirando hacia arriba)

${\displaystyle \overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}=0.27{\mathrm{R}\mathrm{a}}^{1/4}}$ para 10⁵ < Ra < 10¹⁰

• Superficies calientes mirando hacia arriba (superficies frías mirando hacia abajo)

${\displaystyle \overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}=0.54{\mathrm{R}\mathrm{a}}^{1/4}}$ para 10⁴ < Ra < 10⁷

${\displaystyle \overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}=0.15{\mathrm{R}\mathrm{a}}^{1/3}}$ para 10⁷ < Ra < 10¹¹

Fuji & Imura extendieron la correlación de este último caso para flujo de calor constante en la superficie:

${\displaystyle \overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}=0.14{\mathrm{R}\mathrm{a}}^{1/3}}$ para Ra > 2·10⁸

Convección natural desde cilindros horizontales:

Se recomienda la utilización de la correlación de Churchill & Chu.

${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_D={\left[0.60+0,387{\left[\frac{{\mathrm{R}\mathrm{a}}_D}{{\left[1+{\left(\frac{0.559}{\mathrm{P}\mathrm{r}}\right)}^{9/16}\right]}^{16/9}}\right]}^{1/6}\right]}^2}$

Consideraciones de utilización:

• Esta correlación es válida para el rango 10^-5 < Ra_D < 10¹².
• La longitud característica (D) es el diámetro del cilindro.
• Esta correlación es válida para la condición de contorno de temperatura superficial constante.
• Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura media de la superficie y el ambiente.

Convección natural desde esferas:

Se recomienda la utilización de la correlación de Yuge.

${\displaystyle {\overline{\mathrm{N}\mathrm{u}}}_D=2+0.43{\mathrm{R}\mathrm{a}}_D^{1/4}}$

Consideraciones de utilización:

• Esta correlación es válida para los rangos 1 < Ra_D < 10⁵ y Pr = 1.
• La longitud característica (D/3) es el diámetro de la esfera.
• Esta correlación es válida para la condición de contorno de temperatura superficial constante.
• Las propiedades físicas se deben evaluar a la temperatura media de la superficie y el ambiente.