EPÓNIMOS RELACIONADOS CON LA FÍSICA

 NÚMEROS EPÓNIMOS EN FÍSICA

El número de Weissenberg (${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{i}}$) es un número adimensional definido por el cociente entre el tiempo de relajación del fluido y el tiempo específico de un proceso, es utilizado en el estudio de flujos viscoelásticos. Por ejemplo, en presencia de un esfuerzo cortante constante, el número de Weissenberg se define como el producto de la velocidad de aplicación del esfuerzo por el tiempo de relajación.

Etimología

El número de Weissenberg se llama así en honor a Karl Weissenberg.

Simbología

Simbología

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{i}}$	Número de Weissenberg
${\displaystyle \dot{\gamma }}$	Tasa de cortante	s-1
${\displaystyle \lambda }$	Tiempo de relajación	s

Descripción

:El número de Weissenberg se define como:

${\displaystyle \mathrm{W}\mathrm{i}=\dot{\gamma }\lambda }$

Aunque es similar al número de Deborah y habitualmente es confundido con este en la literatura técnica, los dos números tienen interpretaciones físicas diferentes. El número de Weissenberg indica el grado de anisotropía u orientación generado por la deformación, y es apropiado para describir flujos con elongación constante, por ejemplo un flujo sometido a esfuerzo cortante simple. En cambio, el número de Deborah debe ser utilizado para describir flujos con elongación no constante, y físicamente representa la velocidad a la que la energía elástica es almacenada o expulsada del fluido.

El número de Wolf desde 1750.

El número de Wolf (también conocido como el International sunspot number o Número de Zúrich) es una cantidad que mide el número y tamaño de las manchas solares.

La idea de computar los números de las manchas solares fue ideada por Rudolf Wolf en 1848^[1] en Zúrich, Suiza, y así el procedimiento tiene su nombre o el del lugar. La combinación de manchas solar y grupos se usa porque compensa para las variaciones observando las manchas solares pequeñas.

Este número ha sido usado por investigadores durante unos 300 años. Han encontrado que la actividad solar es cíclica y alcanza su máximo alrededor de cada 9.5 a 11 años (nota: correspondiente a los datos de SIDC Archivado el 3 de agosto de 2017 en Wayback Machine. durante los últimos 300 años y ejecutando la transformada de Fourier, se obtiene para el ciclo una duración de 10,4883 años. Este ciclo fue descubierto por Heinrich Schwabe en 1843.)

El número de Wolf se computa como un índice diario de actividad solar:

${\displaystyle R=k(10g+s)}$

Símbolo	Nombre
${\displaystyle R}$	Número de la mancha solar relativo
${\displaystyle s}$	Número de manchas individuales
${\displaystyle g}$	Número de grupos de la mancha solar
${\displaystyle k}$	Factor del observatorio

k es un factor que varía con la situación e instrumentación.

El número de Womersley (α) es un número adimensional utilizado en biomecánica de fluidos. Representa la relación entre la frecuencia de un flujo pulsante y los efectos viscosos.

Etimología

El número de Womersley se llama así en honor a John R. Womersley (1907-1958).

Simbología

Simbología

Símbolo	Nombre	Unidad
${\displaystyle \mathrm{R}\mathrm{e}}$	Número de Reynolds
${\displaystyle \mathrm{S}\mathrm{t}}$	Número de Strouhal
${\displaystyle \alpha }$	Número de Womersley
${\displaystyle \rho }$	Densidad	kg / m3
${\displaystyle \nu }$	Viscosidad cinemática	m2 / s
${\displaystyle \omega }$	Frecuencia angular de las oscilaciones	s-1
${\displaystyle d}$	Dimensión de área	m
${\displaystyle L}$	Longitud característica	m

Descripción

El número de Womersley aparece en la solución de las ecuaciones de Navier-Stokes linealizadas para un flujo oscilatorio laminar e incompresible en un tubo.

El número de Womersley se define como:

${\displaystyle \alpha =\sqrt{\frac{\text{Fuerzas inerciales}}{\text{Fuerzas viscosas}}}}$

Deducción

	1	2	3	4	5
Ecuaciones	${\displaystyle \alpha =\sqrt{\frac{mu(u/L)}{\nu (\nu \rho )}}}$	${\displaystyle \omega =\frac{u}{L}}$	${\displaystyle u=\frac{L}{t}}$	${\displaystyle \nu =\frac{d^2}{t}}$	${\displaystyle \rho =\frac{m}{d^{2}L}}$
Ordenando	${\displaystyle \alpha =\sqrt{(\frac{u/L}{\nu })(\frac{mu}{\nu \rho })}}$
Sustituyendo	${\displaystyle \alpha =\sqrt{(\frac{[\omega ]}{\nu })(\frac{m[L/t]}{[d^2/t][m/(d^{2}L)])})}}$
Simplificando	${\displaystyle \alpha =L\sqrt{\frac{\omega }{\nu }}}$

${\displaystyle \alpha =L\sqrt{\frac{\omega }{\nu }}}$

También se puede escribir:

${\displaystyle \alpha =\sqrt{2\pi \cdot Re\cdot St}}$

Valor	Observación
	La frecuencia de las pulsaciones es suficientemente baja para que se desarrolle un perfil de velocidad parabólico entre cada ciclo. El flujo estará casi en fase con el gradiente de presión y es correcta la utilización de la ley de Poiseuille utilizando el gradiente de presiones instantáneo.
${\displaystyle \alpha \ge 10}$	La frecuencia de las pulsaciones es suficientemente alta que el perfil de velocidades es relativamente plano y el desfase entre el flujo y el gradiente de presiones es de aproximadamente 90 grados.

En una red de distribución que va desde un tubo de diámetro grande a muchos tubos de diámetro pequeño en la que la frecuencia, densidad y viscosidad dinámica son iguales en toda la red, por ejemplo la red de arterias y venas del cuerpo humano, el número de Womersley es grande en los vasos sanguíneos grandes y pequeño en los vasos sanguíneos pequeños.

Se ha argumentado que las leyes universales biológicas (leyes de potencias que describen la variación de cantidades como la velocidad de metabolismo, esperanza de vida, altura, etc., en función de la masa corporal) son una consecuencia de la necesidad de minimización de energía, la naturaleza fractal de las redes vasculares y el paso de números de Womersley grandes a pequeños mientras se progresa de vasos grandes a pequeños.